ЧИСЛО Re И ГРАДИЕНТ СКОРОСТИ У СТЕНКИ КАНАЛА
Число Re для всего канала определялось по гидравлическому диаметру, равному учетверенному поперечному сечению, деленному на смоченный периметр, что имеет физический смысл только для случая D = 0, когда отсутствует трение пара:
Так как в случае D = 0 поверхность жидкости движется свободно, в смоченном периметре dh, учитываются толькф твердые стенки канала (Ь + 2а). Сохраним формально определение числа Re также для значений D Ф О, хотя канал в этом случае разделен нульизотахой на две части. Движение в части канала с прямым расходом можно считать течением в замкнутом прямоугольном канале (шириной b, высотой у) со средней скоростью vt VF = = VVF/by, поскольку поверхность нульизотахи проявляется здесь как твердая смоченная стенка.
Зависимость этого отношения от D для разных ср показана на фиг. 14. Видно, что число Re для части канала с прямым расходом может быть в 5—6 раз больше числа Re для общего расхода. Поскольку обычно в тепловой трубе число Re для общего расхода не больше 200. течение в Части с прямым расходом можно считать ламинарный,- хотя градиент скорости у. стенки может быть значительным.
Результаты расчета средних градиентов скорости у стенки в нижней части канала с прямым расходом предт ставлены на фиг. 15:
Таким образом, при ламинарном течении в открытых канавках при наличии трения пара о жидкость возникают намного большие градиенты скорости , у стенки, чем в случае ламинарного течения в трубе.
При использовании полученных здесь соотношений необходимо следить, чтобы ReVF не превышало 2300. При больших Re движение может стать турбулентным и уравнение (1) окажется несправедливым. В случае тепловой трубы число Re обычно не превышает 1000 и течение — ламинарное.
